Halvleder

En halvleder (forkortet SC ) er et element som oppfører seg enten som en leder eller som en isolator avhengig av ulike faktorer, for eksempel: det elektriske eller magnetiske feltet, trykket, strålingen som treffer det, eller temperaturen i materialet. du er i. [ 1 ] De halvledende kjemiske grunnstoffene i det periodiske system er angitt i vedlagte tabell.

Element grupper Elektroner i
det siste skallet
CD 12 2e- _
Al , Ga , B , In 1. 3 3e- _
Si , C , Ge 14 4 e-
P , As , Sb femten 5 og -
Se , Te , ( S ) 16 6 og -

Det mest brukte halvlederelementet er Silisium , [ 2 ] etterfulgt av Germanium , selv om kombinasjoner av grunnstoffer fra gruppe 12 og 13 med de fra henholdsvis gruppe 16 og 15 (Ga As, P In, As Ga Al, TeCd, SeCd og SCd). Deretter har svovel også begynt å bli brukt . Felles for dem alle er at de er tetravalente, med silisium som har en s²p² elektronisk konfigurasjon .

Halvlederenheter kan vise en rekke nyttige egenskaper, for eksempel å sende strøm lettere i én retning enn en annen, vise variabel motstand og være følsomme for lys eller varme. Siden de elektriske egenskapene til et halvledermateriale kan modifiseres ved doping eller påføring av elektriske felt eller lys, kan enheter laget av halvledere brukes til effektforsterkning, svitsjing og konvertering .

Ledningsevnen til silisium økes ved å tilsette en liten mengde (i størrelsesorden 1 til 10 8 ) femverdige ( antimon , fosfor eller arsen ) eller treverdige ( bor , gallium , indium ) atomer. Denne prosessen er kjent som doping og de resulterende halvlederne er kjent som dopede eller ekstrinsiske halvledere. Bortsett fra doping, kan ledningsevnen til en halvleder forbedres ved å øke temperaturen. Dette er i strid med oppførselen til et metall der ledningsevnen avtar med økende temperatur.

Moderne forståelse av egenskapene til en halvleder er avhengig av kvantefysikk for å forklare bevegelsen til ladningsbærere i et krystallgitter . [ 3 ] Doping øker i stor grad antallet ladningsbærere inne i krystallen. Når en dopet halvleder inneholder frie hull kalles den p-type , og når den inneholder frie elektroner er den kjent som n-type . Halvledermaterialer som brukes i elektroniske enheter er dopet under presise forhold for å kontrollere konsentrasjonen og områdene av p- og n-type dopemidler. En enkelt krystall av halvlederenhet kan ha mange p- og n -type områder ; pn-kryss mellom disse regionene er ansvarlige for nyttig elektronisk oppførsel. Ved hjelp av en hot spot-sonde kan man raskt finne ut om en halvlederprøve er p -type eller n -type . [ 4 ]

Noen av egenskapene til halvledermaterialer ble observert på midten av 1800  -tallet og i de første tiårene av 1900  -tallet . Den første praktiske anvendelsen av halvledere i elektronikk var utviklingen i 1904 av kattens værhårdetektor , en tidlig halvlederdiode brukt i tidlige radiomottakere. Fremskritt innen kvantefysikk førte igjen til oppfinnelsen av transistoren i 1947, [ 5 ] den integrerte kretsen i 1958, og MOSFET (metall-oksid-halvleder-felteffekttransistor) i 1959.

Generell informasjon

  1. Halvledermaterialer kommer fra forskjellige grupper i det periodiske systemet, men de deler visse likheter.
  2. Egenskapene til halvledermaterialet er relatert til dets atomare egenskaper, og endres fra en gruppe til en annen.
  3. Forskere og designere drar nytte av disse forskjellene for å forbedre design og velge det optimale materialet for en PV-applikasjon. [ 6 ]

Egenskaper

Variabel elektrisk ledningsevne

Halvledere i sin naturlige tilstand er dårlige ledere fordi en strøm krever flyt av elektroner, og halvledere har valensbåndene sine fylt, og forhindrer all flyt av nye elektroner. Flere utviklede teknikker lar halvledermaterialer oppføre seg som ledende materialer, for eksempel doping eller gating. Disse modifikasjonene har to resultater: n-type og p-type. De refererer til henholdsvis overskudd eller mangel på elektroner. Et ubalansert antall elektroner vil føre til at en strøm går gjennom materialet. [4]

Heterojunctions

Heterojunctions oppstår når to halvledermaterialer med forskjellig doping er sammenføyd. For eksempel kan en konfigurasjon bestå av p-dopet og n-dopet germanium. Dette gir opphav til utveksling av elektroner og hull mellom halvledermaterialene med forskjellige dopinger. Det n-dopede germaniumet ville ha et overskudd av elektroner og det p-dopete germaniumet ville ha et overskudd av hull. Overføringen skjer inntil likevekt er nådd ved en prosess som kalles rekombinasjon, som gjør at n-type migrerende elektroner kommer i kontakt med p-type migrerende hull. Resultatet av denne prosessen er et smalt bånd av immobile ioner, som forårsaker et elektrisk felt over [1][4]-krysset.

Spente elektroner

En elektrisk potensialforskjell i et halvledermateriale får det til å forlate termisk likevekt og skaper en ikke-likevektssituasjon. Dette introduserer elektroner og hull i systemet, som samhandler gjennom en prosess som kalles ambipolar diffusjon. Når den termiske likevekten i et halvledermateriale forstyrres, endres antall hull og elektroner. Disse forstyrrelsene kan oppstå som følge av en temperaturforskjell eller fotoner, som kan komme inn i systemet og skape elektroner og hull. Prosessen med skapelse og utslettelse av elektroner og hull kalles henholdsvis generering og rekombinasjon[4].

Lysutslipp

I visse halvledere kan de eksiterte elektronene slappe av og sende ut lys i stedet for å produsere varme.[5] Disse halvlederne brukes i konstruksjonen av lysemitterende dioder og fluorescerende kvanteprikker.

Høy varmeledningsevne

Halvledere med høy varmeledningsevne kan brukes til å spre varme og forbedre termisk styring av elektronikk[6].

Termisk energikonvertering

Halvledere har store termoelektriske effektfaktorer som gjør dem nyttige i termoelektriske generatorer, samt høye termoelektriske verdier som gjør dem nyttige i termoelektriske kjølere. [7]

Fysikk til halvledere

Kraftbånd og elektrisk ledning

Halvledere er definert av deres unike elektriske ledningsadferd, halvveis mellom den til en leder og den til en isolator. [ 7 ] Forskjellene mellom disse materialene kan forstås i form av kvantetilstandene til elektronene, som hver kan inneholde null eller ett elektron , ved Pauli-eksklusjonsprinsippet . Disse tilstandene er assosiert med den elektroniske båndstrukturen til materialet. Elektrisk ledningsevne oppstår på grunn av tilstedeværelsen av elektroner i delokaliserte tilstander som er spredt over hele materialet, men for å transportere elektroner må en tilstand være delvis fylt , og inneholde et elektron bare en del av tiden. [ 8 ] Hvis tilstanden alltid er okkupert av et elektron, er den inert, og blokkerer passasjen av andre elektroner gjennom den tilstanden. Energiene til disse kvantetilstandene er kritiske, siden en tilstand er delvis okkupert bare hvis energien er nær Fermi-nivået .

Den høye ledningsevnen til et materiale skyldes det faktum at det har mange delvis fylte stater og mange delokaliseringer av stater. Metaller er gode elektriske ledere og har mange delvis fylte tilstander med energier nær deres Fermi-nivå. Isolatorer, på den annen side, har få delvis fylte tilstander, deres Fermi-nivåer ligger innenfor båndgap med få energitilstander å okkupere. Viktigere, en isolator kan bli en leder ved å øke temperaturen: oppvarming gir energi for å fremme noen elektroner over båndgapet , og induserer delvis fylte tilstander både i båndet av tilstander under båndgapet (valensbåndet) og i båndet av tilstander over båndet. gap (ledningsbånd). En (egen) halvleder har et mindre båndgap enn en isolator, og ved romtemperatur kan et betydelig antall elektroner eksiteres for å krysse båndgapet. [ 9 ]

En ren halvleder er imidlertid lite nyttig, siden den verken er en god isolator eller en god leder. Et viktig trekk ved halvledere (og noen isolatorer, kjent som halvisolatorer) er imidlertid at deres ledningsevne kan økes og kontrolleres ved å dope med urenheter og aktivere elektriske felt. Doping og aktivering flytter lednings- eller valensbåndet mye nærmere Fermi-nivået og øker antallet delvis fylte tilstander kraftig.

Noen bredbåndshalvledermaterialer kalles noen ganger " halvisolatorer" . Når de er udopet, har de en elektrisk ledningsevne som er nærmere elektriske isolatorer, men kan dopes, noe som gjør dem like nyttige som halvledere. Halvisolatorer har spesialiserte bruksområder innen mikroelektronikk, for eksempel underlag for HEMT-er. Et eksempel på en vanlig semi-isolator er galliumarsenid . [ 10 ] Noen materialer, som titandioksid, kan til og med brukes som isolasjonsmaterialer for noen bruksområder, mens de behandles som halvledere med brede gap for andre.

Ladebærere (elektroner og hull)

Den delvise fyllingen av tilstandene i den nedre delen av ledningsbåndet kan forstås som tilsetning av elektroner til nevnte bånd. Elektronene forblir ikke på ubestemt tid på grunn av naturlig termisk rekombinasjon, men de kan bevege seg i noen tid. Den faktiske konsentrasjonen av elektroner er vanligvis svært fortynnet, så i motsetning til metaller kan du tenke på elektronene i ledningsbåndet til en halvleder som en slags klassisk idealgass, der elektronene flyr fritt uten å være underlagt Pauli-eksklusjonsprinsippet . I de fleste halvledere har ledningsbåndene et parabolsk spredningsforhold, så disse elektronene reagerer på krefter (elektrisk felt, magnetfelt, etc.) omtrent som de ville gjort i et vakuum, men med en annen effektiv masse. [ 9 ] Siden elektroner oppfører seg som en ideell gass, kan man også tenke på ledning i svært forenklede termer, slik som Drude-modellen, og introdusere begreper som elektronmobilitet.

For delvis fylling på toppen av valensbåndet er det nyttig å introdusere konseptet med elektronhullet. Selv om valensbåndelektronene alltid er i bevegelse, er et fullstendig fylt valensbånd inert og leder ingen strøm. Hvis et elektron fjernes fra valensbåndet, mister banen som elektronet normalt ville ha fulgt nå sin ladning. For elektrisk strømformål kan denne kombinasjonen av hele valensbåndet, minus elektronet, konverteres til et bilde av et helt tomt bånd som inneholder en positivt ladet partikkel som beveger seg på samme måte som elektronet. Kombinert med den negative effektive massen til elektronene på toppen av valensbåndet, kommer vi til et bilde av en positivt ladet partikkel som reagerer på elektriske og magnetiske felt akkurat som en normal positivt ladet partikkel ville gjort i et vakuum, av ny med noen positive effektiv masse. [ 9 ] Denne partikkelen kalles et hull, og samlingen av hull i valensbåndet kan igjen forstås i enkle klassiske termer (som med elektroner i ledningsbåndet).

Transportørgenerering og rekombinasjon

Når ioniserende stråling treffer en halvleder, kan den eksitere et elektron ut av energinivået, og dermed etterlate et hull. Denne prosessen er kjent som elektron-hull-pargenerering . Elektron-hull-par genereres også konstant fra termisk energi , i fravær av noen ekstern energikilde.

Elektron-hull-par er også i stand til å rekombinere. Bevaring av energi krever at disse rekombinasjonshendelsene, der et elektron mister en mengde energi som er større enn båndgapet, ledsages av emisjon av termisk energi eller stråling, i begge tilfeller i form av fotoner).

I noen stater er generering og rekombinasjon av elektron-hull-par i likevekt. Antall elektron-hull-par i steady state ved en gitt temperatur bestemmes av kvantestatistisk mekanikk. De nøyaktige kvantemekaniske mekanismene for generering og rekombinasjon er styrt av bevaring av energi og bevaring av momentum.

Siden sannsynligheten for at elektroner og hull møtes er proporsjonal med produktet av antallet deres, er produktet i steady state nesten konstant ved en gitt temperatur, forutsatt at det ikke er noe signifikant elektrisk felt som kan "trekke" bærere av begge typer, eller flytte dem fra naboregioner som inneholder flere av dem for å møtes, eller en eksternt drevet pargenerasjon. Produktet er en funksjon av temperatur, siden sannsynligheten for å oppnå nok termisk energi til å produsere et dreiemoment øker med temperaturen, og er tilnærmet exp(− E G / kT ), der k er Boltzmanns konstant , T er temperaturen absolutt og E G er bandgapet.

Sannsynligheten for møte økes av bærerfeller, urenheter eller dislokasjoner som kan fange et elektron eller hull og holde det til paret er komplett. Disse bærerfellene er noen ganger lagt til med vilje for å redusere tiden som trengs for å nå stabil tilstand. [ 11 ]

Doping

Konduktiviteten til halvledere kan enkelt modifiseres ved å introdusere urenheter i krystallgitteret deres . Prosessen med å tilsette kontrollerte urenheter til en halvleder er kjent som doping . Mengden urenhet, eller dopingmiddel, tilsatt til en iboende (ren) varierer dens nivå av ledningsevne. [ 12 ] De dopede halvlederne kalles ekstrinsiske . [ 13 ] Ved å tilsette urenheter til rene halvledere, kan den elektriske ledningsevnen variere med faktorer på tusenvis eller millioner. [ 14 ]

En 1 cm 3 prøve av et metall eller halvleder har størrelsesorden 10 22 atomer. [ 15 ] I et metall donerer hvert atom minst ett fritt elektron for ledning, så 1 cm 3 metall inneholder i størrelsesorden 10 22 frie elektroner, [ 16 ] mens en 1 cm 3 prøve av rent germanium ved 20  °C inneholder ca. 4,2<e<22 atomer, men kun for 2,5<e<13 frie elektroner og 2,5<e<13 hull. Tilsetning av 0,001 % arsen (en urenhet) donerer ytterligere 10 17 frie elektroner i samme volum og den elektriske ledningsevnen økes med en faktor på 10 000 . [ 17 ]​ [ 18 ]

Materialene som velges som egnede dopingsmidler avhenger av atomegenskapene til både dopemidlet og materialet som skal dopes. Generelt klassifiseres dopstoffer som produserer de ønskede kontrollerte endringene som akseptorer eller donorer . Halvledere dopet med donorurenheter kalles n-type , mens de dopet med akseptorurenheter er kjent som p-type . Typebetegnelsene n og p indikerer hvilken ladningsbærer som fungerer som hovedbærer for materialet. Den motsatte bæreren kalles minoritetsbæreren , som eksisterer på grunn av termisk eksitasjon ved en mye lavere konsentrasjon sammenlignet med majoritetsbæreren. [ 19 ]

For eksempel har det rene halvledersilisiumet fire valenselektroner som binder hvert silisiumatom til naboene . [ 20 ] I silisium er de vanligste dopestoffene gruppe III- og gruppe V- elementer . Alle gruppe III-elementer inneholder tre valenselektroner, så de fungerer som akseptorer når de brukes til å dope silisium. Når et akseptoratom erstatter et silisiumatom i krystallen, dannes det en ledig tilstand (et elektron «hull»), som kan bevege seg rundt gitteret og fungere som en ladningsbærer. Gruppe V-elementer har fem valenselektroner, som lar dem fungere som donorer; erstatning av disse atomene med silisium skaper et ekstra fritt elektron. Således skaper en bor -dopet silisiumkrystall en p-type halvleder, mens en fosfordopet gir opphav til et n-type materiale. [ 21 ]

Under fremstillingen kan dopingmidler diffunderes inn i halvlederlegemet ved kontakt med gassformige forbindelser av det ønskede elementet, eller ioneimplantasjon kan brukes til å nøyaktig posisjonere de dopede områdene.

Amorfe halvledere

Noen materialer, når de raskt avkjøles til en glassaktig amorf tilstand, har halvledende egenskaper. Blant dem er B, Si , Ge, Se og Te, og det er flere teorier for å forklare dem. [ 22 ]​ [ 23 ]

Typer halvledere

I 1727 oppdaget Stephen Gray forskjellen mellom ledere og isolatorer . Senere, i 1821 , publiserte Georg Simon Ohm lovene som bærer navnet hans og som beskriver proporsjonaliteten mellom strøm og spenning i en leder, og det er også mulig å bestemme den elektriske ledningsevnen til ethvert objekt.

Intrinsic semiconductors

De er silisium- eller germaniumkrystaller som danner en tetraedrisk struktur som ligner på karbon gjennom kovalente bindinger mellom atomene deres, i figuren representert i planet for enkelhets skyld.

Når krystallen har romtemperatur, kan noen elektroner absorbere energien som trengs for å hoppe til ledningsbåndet, og etterlate et tilsvarende hull i valensbåndet . [ 24 ] Energiene som kreves, ved romtemperatur, er 1,12 eV og 0,67 eV for henholdsvis silisium og germanium.

Den omvendte prosessen skjer også, slik at elektroner kan falle fra den tilsvarende energitilstanden i ledningsbåndet til et hull i valensbåndet, og dermed frigjøre energi. Dette fenomenet er kjent som "rekombinasjon". Ved en gitt temperatur blir hastighetene for dannelse av elektron-hullpar og rekombinasjon like, slik at den totale konsentrasjonen av elektroner og hull forblir konstant. La "n" være konsentrasjonen av elektroner (negative ladninger ) og "p" konsentrasjonen av hull (positive ladninger), så er det sant at: [ 24 ]

n i = n = p

hvor n i er den indre konsentrasjonen til halvlederen, en eksklusiv funksjon av temperaturen og det aktuelle elementet. Elektroner og hull kalles bærere . Tettheten eller den indre konsentrasjonen av bærere er svært lav. [ 24 ]

Eksempler på verdier av n i ved romtemperatur (27 °C):

ni ( Si ) = 1,5 10 10 cm -3 ni ( Ge ) = 2,4 10 13 cm -3

I halvledere bidrar begge typer bærere til passering av elektrisk strøm. Hvis krystallen utsettes for en potensialforskjell, produseres to elektriske strømmer. På den ene siden, det på grunn av bevegelsen av frie elektroner i ledningsbåndet, og på den andre, det på grunn av forskyvningen av elektroner i valensbåndet, som vil ha en tendens til å hoppe til nærliggende hull, og forårsake en strøm av hull med 4 ideelle lag og i motsatt retning av det elektriske feltet hvis hastighet og størrelse er mye lavere enn ledningsbåndet.

Ekstrinsiske halvledere

Hvis en liten prosentandel av urenheter tilsettes en iboende halvleder , det vil si trivalente eller femverdige elementer, kalles halvlederen ekstrinsisk, og sies å være dopet . Urenhetene må utgjøre en del av den krystallinske strukturen som erstatter det tilsvarende silisiumatomet. [ 24 ]

N-type halvleder

En N-type halvleder oppnås ved å utføre en dopingprosess ved å legge til en bestemt type atomer til halvlederen for å øke antallet frie ladningsbærere (i dette tilfellet negativer eller elektroner ). [ 25 ]

Når dopingmaterialet tilsettes, bidrar det med sine mest løst bundne elektroner til halvlederatomene. Denne typen dopingmiddel er også kjent som et donormateriale , siden det gir fra seg noen av elektronene.

Hensikten med n-type doping er å produsere en overflod av bærerelektroner i materialet. For å hjelpe deg med å forstå hvordan n-type doping oppstår, bør du vurdere tilfellet med silisium (Si). Silisiumatomer har en atomvalens på fire, så det dannes en kovalent binding med hvert av de tilstøtende silisiumatomene. Hvis et atom med fem valenselektroner, slik som de i gruppe 15 i det periodiske system—s. fosfor (P), arsen ( As ) eller antimon (Sb)—, er inkorporert i krystallgitteret i stedet for et silisiumatom, da vil det atomet ha fire kovalente bindinger og ett ensomt elektron. Dette ekstra elektronet resulterer i dannelsen av "frie elektroner", antallet elektroner i materialet overstiger langt antall hull, i så fall er elektronene majoritetsbærerne og hullene er minoritetsbærerne . Fordi atomer med fem valenselektroner har et ekstra elektron å "gi", kalles de donoratomer. Merk at hvert fritt elektron i halvlederen aldri er langt unna et immobilt positivt dopingion, og det N- dopte materialet har generelt en endelig netto elektrisk ladning på null.

P-type halvleder

En halvleder av P-type oppnås ved å utføre en dopingprosess , legge til en bestemt type atomer til halvlederen for å øke antallet gratis ladningsbærere (i dette tilfellet positive eller hull ). [ 25 ]

Når dopingmaterialet tilsettes frigjør det de mer løst bundne elektronene fra halvlederatomene. Dette dopingmidlet er også kjent som akseptormateriale og halvlederatomene som har mistet et elektron er kjent som hull .

Hensikten med P-type doping er å skape en overflod av hull. [ 26 ] Når det gjelder silisium, er et tetravalent atom (typisk fra gruppe 14 i det periodiske system) bundet til et atom med tre valenselektroner, slik som de fra gruppe 13 i det periodiske system (f.eks. Al, Ga, B, In), og er inkorporert i krystallgitteret i stedet for et silisiumatom, vil det atomet ha tre kovalente bindinger og et hull produsert som vil kunne akseptere et fritt elektron.

Dermed skaper dopstoffene "hullene". Men når hvert hull har beveget seg gjennom gitteret, blir et proton fra atomet ved posisjonen til hullet "eksponert" og blir snart balansert som en positiv ladning. Når et tilstrekkelig antall akseptorer tilsettes, oppveier hullene langt den termiske eksitasjonen av elektronene. Dermed er hull de fleste bærere , mens elektroner er minoritetsbærere i materialer av P-type Blå diamanter (type IIb), som inneholder bor (B)-urenheter, er et eksempel på en halvleder av P-type som produseres naturlig.

Referanser

  1. ↑ Service, Editorial Staff of Electronics and (4. desember 2014). Elektronikk og tjenester: Grunnleggende teknologiutstyr innen lyd og video . Mexico Digital Communication SA de CV . Hentet 10. februar 2018 . 
  2. ↑ Gil, José Moreno; Minassian, Maximo Romero (2009-11). Regulering av energieffektivitet i utendørs belysningsinstallasjoner: og dens komplementære tekniske instruksjoner EA-01 til EA-07 . Auditorium forlag. ISBN  9788428332019 . Hentet 10. februar 2018 . 
  3. ^ Feynman, Richard (1963). Feynman forelesninger om fysikk . Grunnbøker. 
  4. ^ "2.4.7.9 "Hot-probe"-eksperimentet" . ecee.colorado.edu . Hentet 27. november 2020 . 
  5. ^ Shockley, William (1950). Elektroner og hull i halvledere: med applikasjoner til transistorelektronikk . R.E. Krieger Pub. Co. ISBN  978-0-88275-382-9 . 
  6. ^ "Halvledermaterialer, PVE-utdanning" . www.pveducation.org . Hentet 2. desember 2019 . 
  7. ↑ Yu, Peter (2010). Grunnleggende om halvledere . Berlin: Springer-Verlag. ISBN  978-3-642-00709-5 . 
  8. ↑ Som i Mott-formelen for konduktivitet, se Cutler, M.; Mott, N. (1969). "Observasjon av Anderson-lokalisering i en elektrongass". Physical Review 181 (3): 1336. Bibcode : 1969PhRv..181.1336C . doi : 10.1103/PhysRev.181.1336 . 
  9. ↑ abc Charles Kittel ( 1995 ) Introduction to Solid State Physics , 7. utg. Wiley, ISBN  0-471-11181-3 .
  10. ↑ J.W. Allen (1960). "Gallium Arsenide som en semi-isolator". Nature 187 (4735): 403-05. Bibcode : 1960Natur.187..403A . S2CID  4183332 . doi : 10.1038/187403b0 . 
  11. ↑ Louis Nashelsky, Robert L. Boylestad. Electronic Devices and Circuit Theory (9. utgave). India: Prentice-Hall of India Private Limited. s. 7-10. ISBN  978-81-203-2967-6 . 
  12. ↑ Nave, R. "Dopede halvledere" . Hentet 3. mai 2021 . 
  13. ↑ Y., Roshni. html "Forskjellen mellom indre og ekstrinsiske halvledere" . Hentet 3. mai 2021 . 
  14. ^ "Leksjon 6: Ekstrinsiske halvledere" . Hentet 3. mai 2021 . 
  15. ↑ html "Generelle enhetscelleproblemer" . Hentet 3. mai 2021 . 
  16. ↑ Nave, R. physik.uni-wuppertal.de/hyperphysics/hyperphysics/hbase/electric/ohmmic.html "Ohms lov, mikroskopisk syn" . Hentet 3. mai 2021 . 
  17. ^ Van Zeghbroeck, Bart (2000). htm "Carrier Densities" . Hentet 3. mai 2021 . 
  18. ^ "Båndkutt og bærerkonsentrasjon (Ge)" . Hentet 3. mai 2021 . 
  19. ^ "Doping: n- og p-halvledere" . Hentet 3. mai 2021 . 
  20. ^ Nave, R. "Silisium og germanium" . Hentet 3. mai 2021 . 
  21. ↑ Honsberg, Christiana; Bowden, Stuart. "Halvledermaterialer" . Hentet 3. mai 2021 . 
  22. ↑ Amorfe halvledere 1968
  23. ↑ Hulls, K.; McMillan, P.W. (22. mai 1972). "Amorfe halvledere: En gjennomgang av nåværende teorier". Journal of Physics D: Applied Physics 5 (5): 865-82. doi : 10.1088/0022-3727/5/5/205 . 
  24. ↑ a b c d Collantes, Daniel Pardo; Vega, Luis Alberto & Bailon (2006). Grunnleggende om digital elektronikk . Universitetet i Salamanca. ISBN  9788478004010 . Hentet 10. februar 2018 . 
  25. ↑ a b Service, Editorial Staff of Electronics and (4. desember 2014). Elektronikk og tjenester: Grunnleggende teknologiutstyr innen lyd og video . Mexico Digital Communication SA de CV . Hentet 10. februar 2018 . 
  26. ↑ Domínguez, Esteban José (7. oktober 2011). Grunnleggende elektriske og elektroniske komponenter (Lade- og startsystemer) . Editex. ISBN  9788490031513 . Hentet 1. august 2019 . 

Se også

Bibliografi

  • A. A. Balandin; K. L. Wang (2006). Handbook of Semiconductor Nanostructures and Nanodevices (5-Volums Set) . American Scientific Publishers. ISBN  978-1-58883-073-9 . 
  • Sze, Simon M. (1981). Physics of Semiconductor Devices (2. utgave) . John Wiley og sønner (WIE). ISBN  978-0-471-05661-4 . (krever registrering) . 
  • Turley, Jim (2002). The Essential Guide to Semiconductors . Prentice Hall PTR. ISBN  978-0-13-046404-0 . (krever registrering) . 
  • Yu, Peter Y.; Cardona, Manuel (2004). Grunnleggende om halvledere: fysikk og materialegenskaper . Springer. ISBN  978-3-540-41323-3 . 
  • Sadao Adachi (2012). Håndboken om optiske konstanter for halvledere: i tabeller og figurer . World Scientific Publishing. ISBN  978-981-4405-97-3 . 
  • G.B. Abdullayev, T.D. Dzhafarov, S. Torstveit (oversetter), Atomic Diffusion in Semiconductor Structures, Gordon & Breach Science Pub., 1987 ISBN  978-2-88124-152-9

Eksterne lenker

Halvledere og elektronikk